4.1 結(jié)型場效應(yīng)管
4．11 結(jié)構(gòu)
結(jié)型場效應(yīng)管有兩種結(jié)構(gòu)形式：N型溝道結(jié)型場效應(yīng)管和P型溝道結(jié)型場效應(yīng)管。如圖（1）
圖（1）結(jié)型場效應(yīng)管的結(jié)構(gòu)示意圖和符號
4．12 工作原理
在D、S間加上電壓UDS，則源極和漏極之間形成電流ID，我們通過改變柵極和源極的反向電壓UGS，就可以改變兩個PN結(jié)阻擋層的（耗盡層）的寬度，這樣就改變了溝道電阻，因此就改變了漏極電流ID。
1. UGS對導(dǎo)電溝道的影響
假設(shè)Uds=0：
當(dāng)Ugs由零向負(fù)值增大時，PN結(jié)的阻擋層加厚，溝道變厚，電阻增大。如圖（2）中（a）（b）所示。
若Ugs的負(fù)值再進一步增大，當(dāng)Ugs=Up時兩個PN結(jié)的阻擋層相遇，溝道消失，我們稱為溝道被“夾斷“了，Up稱為夾斷電壓，此時Id=0，如圖（2）中（c）所示。
圖（2）當(dāng)UDS=0時UGS對導(dǎo)電溝道的影響示意
2. ID與UDS、UGS之間的關(guān)系
假定柵，源電壓|Ugs|〈|Up|，如Ugs=-1V，而Up=-4V，當(dāng)漏，源之間加上電壓Uds=2V時，溝道中將所有的電流Id通過。此電流將沿著溝道的方向產(chǎn)生一個電壓降，這樣溝道上各點的電位就不同，因而溝道內(nèi)各點的柵極之間的電位差也就各不相等。漏電端與柵極之間的反向電壓最高，如Udg=Uds-Ugs=2 -（-1）=3V，沿著溝道向下逐漸降低，使源極端溝道較寬，而靠近漏極端的溝道較窄。如圖（3）中（a）。此時，若增大Uds，由于溝道電阻增大較慢，所以Id隨之增加。當(dāng)Uds進一步怎家到使柵，漏間電壓Ugd等于Up時，即
Ugd=Ugs-Uds=Up
則在D極附近，兩個PN結(jié)的阻擋層相遇，如圖（3）（b）所示，我們稱為預(yù)夾斷。如果繼續(xù)升高Uds，就會使夾斷區(qū)向源極端方向發(fā)展，溝道增加。由于溝道電阻的增長速率與Uds的增加速率基本相同，故這一期間Id趨于恒定值，不隨Uds的增大而增大，此時，漏極電流的大小僅取決于Ugs的大小。Ugs越負(fù)，溝道電阻越大，Id便越小，直到Ugs=Up，溝道被完全夾斷，Id=0，如圖（3）（c）所示。
圖 （3）UDS對導(dǎo)電溝道和ID的影響
4.1.3 特性曲線
1.輸出特性曲線
輸出特性是指柵源電壓uGS一定, 漏極電流iD與漏極電壓uDS之間的關(guān)系, 即
根據(jù)工作情況, 輸出特性可劃分為4個區(qū)域, 即: 可變電阻區(qū)、 恒流區(qū)、擊穿區(qū)和截止區(qū)。
2．轉(zhuǎn)移特性
在uDS一定時, 漏極電流iD與柵源電壓uGS之間的關(guān)系稱為轉(zhuǎn)移特性。 即
在UGS(off)≤uGS≤0的范圍內(nèi), 漏極電流iD與柵極電壓uGS的關(guān)系為
